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包塑软管

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2018-08-30

包塑金属软管的形变

存在不完全弹性的情况，它以滞后损失促使能量散逸。在研究软管弹性时，我们曾遇到在网套内作用的摩擦静电力，振动能的输出机理在这里是非常明显的。现在我们来分析在金属软管的不同（例如横向）变形情况下滞后拟失的物理现象。在软管纵向变形时，外部加强网套被紧紧压在波纹型面上，从而造成某种紧度x(图2- 18a)，当波纹管在不同的力（例如惯性力）作用下发生横移时，这种紧度引起网套方面对位移的反作用。假设这种位移只发生在一个平面内，则我们把网套分为A、B两个扇形面，每个扇形面只在波纹管向一个方向运动时发生反作用。很明显，按这样解释过程时，一个扇形面是加载，而另一个则是卸载。如果用y表示自由波纹管的位移，则在用网
2018-08-30

包塑金属软管的振幅

述頗上述现象证明共振的存在，这种共振是在激励脉动频率与固有频率重合时发生的。要消除共振，必须限制卿送速度，改变纵向刚度或对振动采取更有效的阻尼。软管的寿命在很大程度上与脉动压力的振幅值有关。随着振五、阻尼特忮案材料内损失（内摩擦）的能量散逸是非常之小的，因此，研究者都把注意力集中在最有前途的结构阻尼（外摩擦）上。在金属软管结构内引入不同的接触表面，能可靠地发生共振。金属软管的优点是有金属丝网套，这种网套在完成其基苯功用即提高波纹管的稳定性的同时，还在振动阻尼方面起着重大作用。金属丝网套散逸作用的根源至少有下面两个基本因素：1.在各金属丝和各线股之间存在摩擦静电。这时消耗的能量转化为热能并散逸在
2018-08-30

包塑金属软管的压缩与膨胀

压力脉动流经软管的液体受到由流动部分的波纹度决定的膨胀与压缩。胀缩的频率决定于波纹的数量和单位体积液体流经软管的时间r：在一定条件下，液体脉动可能导致软管在使用实践中发生纵向共振。液体接近一定流量时发出一种高调音响，于是软管被加热，一些地方（主要是离出口接头10- 20毫米的地方）的发热比其他地方强烈。经过2-3分钟不断流出后包塑软管被破坏，同时开始从几个地方流出工作液。研究破坏部位时，发现许多疲劳性的环形裂缝。从表中可以看出，双层软管比单层软管的工作能力强，看来这与管壁摩擦时振动能的输出有关。
2018-08-30

包塑金属软管的系数

直线米长度的光壁管祁波纹管内的压力损失在其他条件相同时，液压损失的增加占波纹管阻力系数入的明显增加有关。已确定，包塑软管的液压阻力与软管内表面的相对波纹度，随着相对波纹度的增加，压力损失也增加，因为液流流过波纹困难了。呈减小时也有类似情况，在给定的dy值1的减小意味着波距的增大。单位长度上凸缘数增加时，液压阻力减小，而当凸缘数增加很多时，液压阻力接近同直径光壁管的阻力。当雷诺数Re≤1800时，阻力系数与相对几何系数。血和L的关系可用下面的经验公式表示：在金属软管内·液体认层流向紊流的过渡通常在Re.w-1800 - 2000 时开始．在进行紊流规范（Re≥2000)的近似计算时须按下式求出系数又
2018-08-30

包塑金属软管的特性

液压特性金属软管流动部分的波浪形造成克服液压阻力的辅加压力损失和促使发生压力脉动现象。金属软管内的压力损失克服液压阻力的压力损失可按下式计簿式中 1——阻力系数；」一管道长度（厘米）；一液体单位体积的重量（公斤/厘米3);重力加速度(g=9.81厘米/~2)；液体的平均流速（厘米/秒)。液体在软管内的平均流速接『流速接流量0进行测定[厘来3渺廑将用实验方法获得的软管和光滑导管内的压力损失曲线（图2- 16)进行比较表明，波纹管内的压力损失比光壁管内的要高得多。
2018-08-29

包塑金属软管的应力

几何系数。K.和矿盾鞍下列公式计算式中 aD=D/d，——外径与内径之比6 在理想结构内r/h比大于0.1，此外，金属丝网套对波纹管的应力状态有极大影响。因此，按公式(2-42)和(2-43)算得的结果与实际应力是有差别的。测得的府如河=i'2- 14^ 应力测量县用底座为3-5毫米的欧姆电阻应力传信仪，即把应力传信仪安装在有编织套和无编织套的试样上的各种波高点上进行测量。已查明潼晰闷登能降低金属软管的应力状态，因此，公式(2-42)和(2-43)给出的结果比没有金属丝网套时的应力测量结果稍高些。

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